Построена нестационарная модель динамики заполнения магматических камер различной формы. Показано, что при скоростях течения расплава в проводниках, обеспечивающих их стационарное функционирование, возможны существенные различия в характере охлаждения расплава к моменту прекращения напорного движения магмы. Найдено, что для воронковидных камер в зависимости от расхода расплава можно предвидеть три режима охлаждения: 1) при расходах 0,2-10 м {3}/с объемная доля жидкотекучего ядра в интрузивном массиве к моменту заполнения камеры меньше 0,4, а среднее содержание твердой фазы в ожиженном расплаве около 0,4; 2) при расходах 10-100 м {3}/с объемная доля жидкотекучего ядра в интрузивном теле порядка 0,4-0,8, а среднее содержание твердой фазы в ожиженном расплаве 0,3-0,25; 3) при расходах расплава 100-200 м {3}/с объемная доля жидкотекучего ядра составляет 0,8-0,9 при среднем содержании твердой фазы в нем порядка 0,1-0,15. При заполнении силловидных или лакколитоподобных камер для сверхкритических расходов расплава, при которых не происходит перемораживания проводника на входе в камеру, в ней реализуются соотношения между объемными долями фаз, близкие к третьему из указанных случаев. При заполнении камеры в расплаве практически исчезает перегрев, если он существовал в магме при движении по магмоводу.
